поглощение радиоволна

Реферат "Диффузионный СО2 лазер с ВЧЕ-разрядом"Полный список рефератов Рефераты по литературе Дипломы по литературе Авиация поглощение радиоволна космонавтика Другие рефераты Другие дипломы Главный форум MOTOROLA NOKIA SAMSUNG SONY-ERICSSON LG FLY APPLE Полный список Гостевая Поиск рефератов Дипломы Контакты Автор: IlyaChindialov (2:5020/859.43)Содержание1. Введение..…………………………..…………………......…………. 32. Квантовоеописание лазера …………………………………..…….. 43. Получениеинверсной заселённости, состав активной среды, температурный режим, регенератор.....................................…..... 94. Резонатор...................................………………..……..……............ 135. Характеристикагазового разряда, ВАХ, потенциальная диаграмма……………………………………………………………. 176. Заключение………………………………………………..………….. 257. Списокиспользуемой литературы ................................................ 261. Введение Из всех существующих лазеров (“Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation”)длительного действия наиболее мощными, продвинутыми в практическом отношении иприспособленными для резки материалов, сварки металлов, термического упрочненияповерхностей деталей поглощение радиоволна ряда других операций являются электроразрядные СО2-лазеры.Большой интерес к СО2-лазерам объясняется также поглощение радиоволна тем, что у этоголазера эффективность преобразования электрической энергии в энергию лазерногоизлучения в сочетании с максимально достижимой мощностью или энергии импульсазначительно превосходит аналогичные параметры других типов лазеров. С помощьюих излучения производят необычные химические реакции, разделяют изотопы.Имеются проекты передачи энергии с помощью СО2-лазеров с Земли вкосмос или из космоса на Землю, обсуждаются вопросы создания реактивногодвигателя, использующего излучение лазера. За 33 года, прошедших со временисоздания первого образца (С. Пател, 1964г.) их мощность в непрерывном режимевозросла от милливатта до многих киловатт. Сейчас выпускаются СО2-лазерыс мощностью до 10 кВт, в том числе более 50 типов СО2-лазеровс ВЧ-накачкой в диапазоне мощностей от 3 Вт до 5 кВт. При этомгазовые лазеры с ВЧ-возбуждением обладают целым рядом преимуществ по сравнениюс лазерами, в которых для накачки рабочей среды применяется самостоятельныйтлеющий разряд постоянного тока. В частности, их конструкция поглощение радиоволна технологияизготовления проще, поглощение радиоволна надёжность, ресурс работы, удельные характеристикисущественно выше чем у лазеров с накачкой постоянным током. Это позволяетуменьшить габариты поглощение радиоволна массу технологических СО2-лазеров мощностью ~1 кВт настолько, что становится возможнымразмещение такого лазера на подвижном манипуляторе промышленного робота. Сегодня известно большое количество различных конструкций газовых лазеров сВЧ-возбуждением. Но в основе всего многообразия конструктивных решений лежитспецифика пространственной структуры ВЧЕР, которая в большинстве случаев удачносовпадает с требованиями, предъявляемыми к активной среде лазера.2. Квантовоеописание лазера Возбуждённая частица может перейти в менее энергетическое состояниесамопроизвольно в результате спонтанного излучения, или, как его ещё называют,радиационного распада (рис. 1). Спонтанное излучение имеет чисто квантовуюприроду. Согласно квантовой механике атом или молекула не могут находиться ввозбуждённом состоянии бесконечно долго. Возбуждённое состояние распадается сконечной скоростью, определяемой вероятностью этого перехода в единицу времени ,испуская при этом квант света с энергией hn0=e2-e1 А(2)®А(1)+ hn0 ( - коэффициентЭйнштейна для спонтанных переходов). Изменение концентрации частиц N2на верхнем уровне в результате спонтанныхпереходов описывается выражением . Кванты света, родившиеся в результатеспонтанных переходов обладают одинаковой энергией но никоим образом не связанымежду собой. Направления распространения этих квантов в пространстверавновероятны. Так как рождение кванта может с равной вероятностью произойти влюбой момент времени, электромагнитные волны, соответствующие этим квантам, несвязаны между собой по фазе поглощение радиоволна имеют произвольную поляризацию. В отличие от спонтанных переходов, способных происходить в изолированнойчастице, безизлучательные переходы возможны только при наличии взаимодействиячастицы А с другой частицей или системой частиц В. В результате такоговзаимодействия частица переходит из состояния 1 в состояние 2 или наоборот безизлучения кванта света поглощение радиоволна без его участия. Процесс столкновительного возбуждения(рис.2) требует затраты кинетической энергии поглощение радиоволна протекаетпо схеме А(1)+В®А(2)+В. Процесс столкновительнойрелаксации на (рис.3) наоборот сопровождается переходом энергии впоступательную энергию взаимодействующих частиц либо тратится на возбуждениечастицы В. Этот переход происходит по схеме A(2)+B®A(1)+B+. Индуцированные,или, как их иногда называют, вынужденные переходы в соответствии с гипотезой А.Эйнштейна могут происходить только при взаимодействии частицы А с резонанснымиквантами, удовлетворяющими условию hn0=e2-e1 т.е вероятность индуцированных переходов отлична от нулялишь во внешнем электромагнитном поле с резонансной частотой n0. А. Эйнштейн предположил, что приналичии поля резонансной частоты помимо переходов квантовой системы из состояния 1 всостояние 2, что соответствует резонансному поглощению квантов, протекающему посхеме А(1)+hn0®A(2) (рис.4) возможны переходы по схеме А(2)+hn0®А(1)+2hn0(рис.5). Данный процессиндуцирования или вынужденного излучения поглощение радиоволна служит основой квантовойэлектроники.Однако энергия возбуждённыхсостояний не является фиксированной величиной даже в случае изолированнойчастицы. Согласно принципу неопределённости Гейзенберга неточность вопределении энергии системы поглощение радиоволна времени её существования должна удовлетворятьсоотношению: . Поскольку ~t0 то неопределённость энергиивозбуждённого состояния составляет . Такоеэнергетическое размытие уровней приводит к неопределённости частоты излучаемогокванта . Данное уширение частоты излученияназывается естественная ширина линии поглощение радиоволна является минимально возможной.Естественная ширина линии резко растёт с ростом n (~n3) поглощение радиоволна становится заметной в коротковолновойчасти спектра. Для основного перехода молекулы СО2 лазера t0»5сек поглощение радиоволна ширина n0»3*10-2 Гц. Однако обычноширина линии излучения определяется не спонтанным излучением поглощение радиоволна релаксационнымибезизлучательными переходами, происходящими при взаимодействии возбуждённойчастицы с другими частицами. Любой релаксационный процесс приводит к сокращениювремени жизни частицы в возбуждённом состоянии, поглощение радиоволна следовательно, к уширениюсоответствующей этому состоянию линии излучения. Релаксационное уширениепроисходит за счёт безизлучательных процессом при столкновении частиц поглощение радиоволна этотпроцесс называют столкновительное уширение. По аналогии с естественныйшириной линии, принимая tcт - время жизни частицы в возбуждённом состояниистолкновительное уширенение определяется как . Время жизни частицы определяется черезсечение этих процессов tст Как правило возбуждённая частицавзаимодействует с различными частицами поглощение радиоволна в общем случае tст, где суммирование проводится повсем видам взаимодействующих частиц. Столкновительное поглощение радиоволна естественноеуширение вызвано одной той же причиной – конечным временем жизни частицыв возбуждённом состоянии. Форма линии уширения в обоих случаях определяетсяособенностью вероятностных процессов поглощение радиоволна поэтому одинакова. Она имеет такназываемый лоренцев контур, описываемый форм-фактором .Выражение нормировано на единицу: . Уширение линии, связанное с конечностью временижизни возбуждённого состояния, принято называть однородным. Вслучае однородного уширения каждая возбуждённая частица при переходе излучаетлинию с полной шириной , спектральной формой ипоглощает кванты с частотой, лежащей в пределах контура . Приоднородном уширении форма линии описывает спектральные характеристики каждойчастицы поглощение радиоволна всех частиц в целом. Но конечное время жизни частиц не являетсяединственной причиной уширения линий. Излучающие частицы находятся, какправило, в тепловом движении. В соответствии с эффектом Доплера частота,испускаемая движущимся источником колебаний, претерпевает смещение,пропорциональное скорости движения излучателя V. Смещение частоты зависит также от угла jмежду направлением движения поглощение радиоволна линией, соединяющей излучатель с приёмником исоставляет . Так как излучающие частицыдвижутся с различными скоростями поглощение радиоволна в различных направлениях, то частотныесдвиги излучаемых ими линий различны. Поэтому даже в случае отсутствиястолкновений неподвижный спектральный прибор будет регистрировать множествоестественно уширенных линий, различно смещённых относительно частоты n0. Суперпозиция этих смещённых линий идаёт наблюдаемый профиль уширённой линии. Это так называемое доплеровскоеуширение линии является неоднородным. Каждая частица в описанной ситуацииможет излучать линию лишь в узком, определяемом естественным уширением,спектральном диапазоне, сдвинутом относительно n0 на конкретную величину, однозначносвязанную со скоростью поглощение радиоволна направлением движения этой частицы. Естественно, что ипоглощать излучение с фиксированной частотой смогут только те частицы,доплеровский сдвиг которых соответствует этой частоте. При максвелловскомраспределении излучающих частиц по скоростям где -средняя тепловая скорость; m - масса частицы. При этом линия излучения имеетгауссов профиль, описываемый форм-фактором .Аналогично с выражение нормировано на единицу .В общем случае полная ширина линииизлучения определяется всеми механизмами уширения. Однако в реальной ситуациичаще всего преобладающим является один. Это вызвано различным характеромзависимости поглощение радиоволна отвнешних условий. Так, например, в случае газовой излучающей среды линейнорастёт с концентрацией частиц, поглощение радиоволна зависит только оттемпературы. Поэтому при малых давлениях уширение будет определятьсядоплеровским эффектом, поглощение радиоволна при больших - столкновениями. Спектральноераспределение излучаемой линии имеет вид симметричной резонансной кривой(рис.6) с максимумом на частоте n=n0, спадающей до уровня половины максимальной интенсивностипри частотах . Наличие уширения энергетических уровнейи излучаемых линий, не влияя на интегральную частоту вынужденных переходов,приводит к уменьшению вероятности переходов с конкретной длиной волны. Т.к. линия излучения имеет спектральнуюформу q(n), товероятность спонтанного излучения с заданной частотой будет определяться полнойвероятностью соответствующих переходов А12 поглощение радиоволна видом форм-фактора q(n) т.е.Wсп(n)=А21*q(n) гдеWсп(n)- вероятность спонтанного излучения.Вероятности спонтанного поглощение радиоволна вынужденных переходов связаны между собой, поэтомувероятность индуцированных излучения с заданной частотой W21(n) также зависит от n: W21(n)=B21*q(n)*sV,B21 – коэффициент Эйнштейна для индуцированногоизлучения, – спектральная объёмная плотностьизлучения. Интегральная вероятность индуцированного излучения W21при этом удовлетворяетусловию . Для лоренцева вида линииформ-фактора такое интегрирование даёт , для гауссова, , -объёмная плотность излучения, d - дельта-функция. Сечение вынужденногофотоперехода для столкновительного уширения имеет вид: , для доплеровской формы линии ,g1 – статистическийвес уровня. Сечение вынужденногоизлучения s21=s0*g1, вынужденного поглощения s12=s0*g2.Процессы индуцированногоизлучения сопровождаются усилением электромагнитных волн. Пусть через среду, вкоторой частицы могут находиться в состояниях 1 поглощение радиоволна 2 с энергиями возбуждения e1 поглощение радиоволна e2 проходит поток монохроматического излученияудовлетворяющего соотношению hn0=e2-e1. Пусть плотность частиц в этих состояниях N1 поглощение радиоволна N2.Уравнение баланса плотности фотонов в пучке имеет вид: гдеnp – объёмнаяконцентрация фотонов. . Величину называюткоэффициентом активной среды. Интенсивность света будет усиливается по мерепрохождения через среду с К>0.В противном случае при К<0будет иметь место ослабление интенсивности изучения. Знак К определяетсязнаком выражения (N2*g1-N1*g2), называемого инверсией среды.Усиление среды положительно только лишь при (N2*g1-N1*g2)>0. В среде с термическим равновесием, где N1и N2 подчиняютсяраспределению Больцмана поглощение радиоволна где N2 всегда меньше N1,усиление света невозможно. Таким образом, усиление света может иметьместо лишь при отсутствии термодинамического равновесия между уровнями 2 поглощение радиоволна 2,т.е. в неравновесной среде. Среду с N2*g1-N1*g2>0 называют средой с инверснойнаселённостью. Наилучшие условия резонансного излучения получаются прибольших скоростях заселения поглощение радиоволна временах жизни верхнего уровня активных частиц поглощение радиоволна малыхзначениях этих величин для нижнего уровня.3. Получениеинверсной заселённости, состав активной среды, температурный режим,регенераторВ лазере на основе СО2 используется четырёхуровневаясистема получения инверсной населённости между колебательными уровнями молекул.Молекула СО2 состоит из атома углерода поглощение радиоволна двух симметричнорасположенных атомов кислорода, т.е. имеет линейную структуру О-С-О. Как видноиз схемы на рис. 7 атомы кислорода могут совершать симметричные (мода n1ОО) поглощение радиоволна несимметричные(асимметричные) (мода n3ОО), поглощение радиоволна также поперечные этому направлению такназываемые деформационные колебания (мода n2LOO) - из-за наличия двух взаимноперпендикулярных направлений этот тип колебаний является дважды вырожденным.Употребляемые для описания состояния колебательно-возбуждённой молекулыквантовые числа n1, n2Lи n3 характеризуют число квантов, соответствующихколебанию данного типа, Lуказывает поляризацию деформированного колебания. Лазерныйквант излучается при переходе из состояния 001 в 100 (цифры обозначаютколебательные квантовые числа в модах n1, n2Lи n3 соответственно). Возможен также переход 001®020с длиной волны l=9.4 мкм, но он обычно гораздослабее. Для получения оптимальных условий в рабочую смесь СО2-лазерапомимо углекислого газа добавляют азот поглощение радиоволна гелий.Время жизни верхнего лазерногоуровня СО2 относительно спонтанных переходов составляет ~0.2с (А21»5.1 с-1). Поэтому болееинтенсивно верхние поглощение радиоволна нижние лазерные уровни расселяются (релаксируют) врезультате безизлучательных переходов при столкновениях возбуждённой молекулы сневозбуждёнными компонентами лазерной среды по схеме на рис. 3. Однако высокаяэффективность получения инверсной заселённости в газоразрядных СО2-лазерахобусловлена рядом причин. В электрическом разряде с высокой эффективностьюобразуются колебательно-возбуждённые молекулы N2, составляющие до 50% их общего числа.Поскольку молекула N2состоит из двух одинаковых ядер, её дипольное излучение запрещено поглощение радиоволна она можетдезактивироваться только при столкновении со стенкой или с другими молекулами.При наличии СО2 колебательная энергия N2 может быть легко передана молекулам СО2поскольку существует близкий резонанс между колебаниями N2и модой n3 колебаний СО2. Уровень 001только на 18 см-1 лежит выше первого колебательного уровня азота инеобходимый недостаток энергии молекулы СО2 могут получать откинетической энергии азота. В результате энергия, затрачиваемая на возбуждениеверхнего лазерного уровня поглощение радиоволна характеризуемая КПД разряда hк, для смесей СО2-N2-He может превышать 80%. При наличии азота всмеси время релаксации, запасённой верхним уровнем энергии tэ увеличивается поглощение радиоволна становится равным .При средней плотности выделяемой в положительном столбе разряда мощности заселённость верхнеголазерного уровня в отсутствии генерации будет . Созданиеинверсии требует малой населённости нижнего лазерного уровня. В условияхотсутствия генерации нижние уровни СО2 находятся в тепловомравновесии с основным, их относительная заселённость ~. Для поддержания стационарной генерациинижние уровни СО2 необходимо расселять. Этот процесс обеспечиваетсядобавлением в лазерную смесь расселяющих компонент, из которых наиболееэффективен гелий. Также помимо эффективного расселения уровня 100 гелийобеспечивает хороший теплоотвод от рабочей среды за счёт теплопроводности иоказывает стабилизирующее действие на заряд, поэтому в подавляющем большинствесуществующих технологических лазеров предпочтение отдаётся ему. Таким образом,эффективная работа СО2-ляазера требует трёхкомпонентной лазернойсмеси. Определение состава рабочей среды лазера является сложнойоптимизационной задачей, решение которой необходимо проводить в каждомконкретном случае. Для диффузионного СО2-лазера часто используетсясмесь СО2:N2:He в соотношении 1:1:3. Частотный спектр генерации СО2-лазера имеет достаточно сложный вид.Причиной этого является наличие тонкой структуры колебательных уровней,обусловленной существованием ещё одной степени свободы молекулы СО2– вращения. Из-за вращения молекулы каждый изображённый на рис. 7 колебательныйуровень распадается на большое количество вращательных подуровней,характеризуемых квантовым числом jи отстоящих друг от друга на величинуэнергии Deвр, e001, e100, kTr. В результате интенсивного обмена энергий междувращательной поглощение радиоволна поступательной степенями свободы устанавливается больцмановскоераспределение частиц по вращательным состояниям, описываемое уравнением ,где Nn, Nn,j – концентрации возбужденных частиц наколебательном уровне n поглощение радиоволна на его вращательных подуровнях j; = 0,38 см-1 – вращательная константа. Согласноправилам отбора в молекуле СО2 переходы между двумя различнымиколебательными уровнями возможны при изменении вращательного квантового числана 1 т.е. Dj=±1.Таким образом, линия усиления рабочей среды состоит из большого числа линий,каждая из которых уширена за счёт эффекта Доплера на величину иза счёт столкновений на величину поглощение радиоволна для СО2-лазеравычисляются : , где рi – парциальные давления компонент смеси. Коэффициент усиления активной среды СО2-лазера существенно зависитот температуры рабочей смеси Тг. Процессы накачки лазерной смеси игенерации неизменно сопровождается нагревом газа. Температура лазерной смеси Тгв установившемся состоянии пропорциональна мощности энерговыделения в разряде,т.е. Тг~jE. В отсутствие генерации заселенностьверхнего лазерного уровня также пропорциональна jE. Поэтому если время столкновительнойрелаксации не зависит от температурыгаза поглощение радиоволна N001~Тг,учёт возрастания с ростом Тг лишьослабит зависимость N001(Тг) (пунктирная линия). Заселённость нижнеголазерного уровня находится в равновесии с основным поглощение радиоволна описывается закономБольцмана N100~. В связи с этим при достижении некоторой критическойтемпературы Тmaxинверснаязаселённость лазерной смеси исчезает. Максимальная инверсия достигается приоптимальных температурах смеси Торt. Для смеси с cг»1,5*10-1Вт/(м*К),Тстенки»300К зависимость населённости лазерныхуровней от температуры показана на рис. 8. Типичные значения Тopt~400...500К,Тмах~700...800К. Под действием электронных ударов поглощение радиоволна в результате столкновений возбуждённыхмолекул в тлеющем разряде в СО2-лазерах происходит частичнаядиссоциация углекислого газа СО2 ® СО + О. Отношениеконцентраций СО к СО2 может достигать ~12%, содержание О2– 0,8%. Из-за этого при сохраняющемся энерговкладе возрастают потери надиссоциацию, возбуждение электронных состояний поглощение радиоволна возбуждение колебаний СО поглощение радиоволна О2.Поэтому населённость верхнего рабочего уровня СО2 падает икоэффициент усиления уменьшается. Поскольку ресурс работы СО2-лазера,определенный требованиями экономичности установки, оценивается несколькимисотнями часов, поглощение радиоволна существенный рост доли СО поглощение радиоволна О2 определяетсяминутами, необходимо включение в контур регенератора, в котором частичновосстанавливается рабочая смесь. В диффузионном СО2-лазерецелесообразно применение цеолита (SiO4+AlO4) в количестве 20мг, насыщенного парами H2O.4. Резонатор Резонатор является оптической системой, позволяющей сформировать стоячуюэлектромагнитную волну поглощение радиоволна получить высокую интенсивность излучения, необходимуюдля эффективного протекания процессов вынужденного излучения возбуждённыхчастиц рабочего тела лазера, поглощение радиоволна следовательно, когерентного усилениягенерируемой волны. Оптические резонаторы в квантовой электронике не толькоувеличивают время жизни кванта в системе поглощение радиоволна вероятность вынужденных переходов,но поглощение радиоволна так же, как резонансные контуры поглощение радиоволна волноводы определяют спектральныехарактеристики излучения. В длинноволновом диапазоне классической электроники длина волны излучениясущественно больше размеров контура поглощение радиоволна его спектральные характеристикиопределяются сосредоточенными параметрами электрической цепи. Длинныерадиоволны при этом излучаются в пространство практически изотропно. Присокращении длины волны поглощение радиоволна переход в СВЧ-диапазону для формированияэлектромагнитной волны используются пустотелые объёмные резонаторы с размерами,сравнимыми с длиной волны. При этом появляется возможность формированиянаправленных (анизотропных) распределений излучения в пространстве с помощьювнешних антенн. В ИК поглощение радиоволна видимом диапазоне длина волны излучения много меньшеразмеров резонатора. В этом случае оптический резонатор определяет не толькочастоту, но поглощение радиоволна пространственные характеристики излучения. Простейшим типом резонатора является резонатор Фабри-Перо, состоящий из двухпараллельных зеркал, расположенных друг от друга на расстоянии Lp. В технологических лазерах резонаторФабри-Перо используется крайне редко из-за больших дифракционных потерь. Чащеиспользуются резонаторы с одной или двумя сферическими отражающимиповерхностями. Свойства этих резонаторов зависят от знака поглощение радиоволна величины радиуса ихкривизны R,а также от Lpи определяются стабильностью существования в нём электромагнитной волны. В так называемом устойчивом (стабильном) резонаторе распределение полявоспроизводится идентично при многократных проходах излучения между зеркалами иимеет стационарный характер. В результате попеременного отраженияэлектромагнитных волн от зеркал волна формируется таким образом, что вприближении геометрической оптики не выходит за пределы зеркал в поперечномнаправлении поглощение радиоволна выводится из устойчивого резонатора только благодаря частичномупропусканию самих отражающих элементов. В случае отсутствия потерь, излучениемогло бы существовать в устойчивом резонаторе бесконечно долго. В неустойчивом(нестабильном) резонаторе световые пучки (или описывающие их электромагнитныеволны) в результате последовательных отражений от зеркал перемещаются впоперечном оси резонатора направлении к периферии поглощение радиоволна покидают его. Свойства резонаторов поглощение радиоволна характеристики создаваемых ими пучков можно описывать ив волновом, поглощение радиоволна в геометрическом приближении. В качестве критерия применимостиэтих приближений удобно использовать так называемое число Френеля ,где a, L – характерныеразмеры задачи поперёк пучка поглощение радиоволна вдоль направления его распространения. Условие NF>>1 соответствует применимостигеометрического приближения. При NFЈ1 необходимо учитывать также волновыесвойства электромагнитного излучения. В геометрическом приближении условие устойчивости резонатора имеет вид:. Расстояние между зеркалами Lp в этом выражении всегда положительно, поглощение радиоволна R1 поглощение радиоволна R2 положительны только для вогнутых т.е.фокусирующих зеркал поглощение радиоволна отрицательны для зеркал с выпуклой поверхностью. Дляустойчивых резонаторов существует стационарное распределение интенсивностиэлектромагнитного поля. В общем случае интенсивность излучения в устойчивыхрезонаторах распределена не равномерно по всему объёму резонатора, асосредоточена внутри области, называемой каустикой (рис.9). Радиусы w1, w2, этой области на зеркалах поглощение радиоволна также её минимальный радиус w0 в месте перетяжки определяются длинойволны поглощение радиоволна параметрами резонатора (R1, R2, Lp). Для основного типаколебаний их можно рассчитать с помощью соотношений: Расстояния L1 L2 от места положения перетяжки дозеркал составляют: . Наибольшее распространение получил среди устойчивых резонаторовполуконфокальный резонатор, у которого одно зеркало плоское (R2=¥) поглощение радиоволна второе имеет радиус R1=2LP т.е. его фокус лежит на плоском зеркале.Основное удобство полуконфокального резонатора, определяющее его широкуюраспространённость, заключается в возможности использования для выводаизлучения плоских окон из частично прозрачных материалов поглощение радиоволна также впараллельности выходящего пучка. В случае использования металлических зеркализлучение можно выводить через одно из них или систему отверстий. Устойчивый резонатор сравнительно прост в эксплуатации. Он легко юстируется,достаточно устойчив по отношению в разъюстировке. Его сферические зеркаласравнительно просто поддаются изготовлению поглощение радиоволна контролю радиуса кривизны. Поэтомуони находят широкое применение в лазерной технике, особенно в техникемаломощных (Ј 1 кВт) лазеров. К числу недостатковустойчивых резонаторов следует отнести несовпадение объёма каустики с объёмомактивной среды, что приводит к уменьшению КПД поглощение радиоволна увеличению размеров лазера, атакже повышенные значения плотности мощности при перетяжке, что в случае еёмалых размеров может привести к оптическому пробою. Однако самым серьёзнымнедостатком устойчивых резонаторов является невысокая лучевая стойкостьиспользуемых в качестве выходных окон диэлектрических оптических материалов.Именно это обстоятельство ограничивает использование устойчивых резонаторов прибольших плотностях излучения.Далее Мобильные телефоны от $44 Ноутбуки от $319 Цифровые камеры от $78 Стиральные машины от $199 LCD-телевизоры от $249 Copyright © 2005-2007, База курсовых поглощение радиоволна дипломов. разделы заказать флаг шарошка алмазный холодильный агрегат купить электрооткрывалку пежо зубной камень фмс очки защитный поставщик вина поглощение радиоволна